Исследование и оценка параметров сигналов в распределенных информационных системах. Для студентов технических специальностей. Геннадий Федорович Вильдяйкин
Читать онлайн книгу.
взять поверхность любой формы и размеров. В частности, если поверхность находится на большом удалении, одни члены в приведённых выше формулах для компонент ноля становятся пренебрежимо малыми по сравнению с другими. Их можно было бы опустить сразу же, но они были оставлены с намерением выяснить некоторые свойства различных компонент. В области, очень близкой к элементу (r— мало), и в выражении для Нφ наибольшее значение имеет член, пропорциональный 1/r2. В выражениях для Еrи Еθ наибольшее значение имеют члены, содержащие 1/r3. Таким образом, в близкой к элементу области магнитное поле находится почти и фазе с током, и Hφ можно рассматривать как обычное поле индукции, определяющееся согласно закону Ампера. Электрическое поле в этой области можно рассматривать как поле электростатического диполя. (Если ток течёт только и одном направлении, положительный заряд должен собираться на одном конце, а отрицательный – на другом, что и объясняет появление решения для диполя.) Главные компоненты электрического и магнитного полей в этой области сдвинуты во времени на 90°, так что, в соответствии с теоремой Пойнтинга, они не дают среднего во времени значения потока энергии.
На очень больших расстояниях от источника в выражениях Е и Н наибольшее значение играют члены, содержащие только 1/r (12.8 – 12.10).
На больших расстояниях от источника любая часть сферической волны становится, по существу, плоской волной, так что появление приведённых выше выражений, типичных для однородных плоских воли, не является неожиданным Еθ и Hφ изменяются синфазно. Отношение Еθ к Нφ равно η. Векторы Е и Н направлены под прямым углом друг к другу и к направлению распространения. Вектор Пойнтинга при такой ориентации векторов Е и Н будет направлен по радиусу.
Зоны излучения ЭМП
Другой подход к определению закона изменения уровня электромагнитного поля можно рассматривать как в книги Гольдштейн, Л. Д. Зернов, Н. В. Электромагнитные поля и волны. М.: Советское радио, 1956 г.
После решения волновых уравнений получены следующие выражения для расчета уровня электромагнитного поля.
В общем виде поле, создаваемое элементарным электрическим (или магнитным) вибратором в какой-либо точке, состоит из нескольких составляющих, величины которых зависят от направления излучения, излучаемой длины волны и расстояния г от излучающего вибратора. В сферической системе координат действующие значения составляющих поля (без учета фазы) имеют вид (13.1 – 13.4).
Для электрического вибратора (13.5 – 13.6).
Для магнитного вибратора (рамки) (13.7 – 13.8).
Где θ – угол между осью диполя или осью рамки (витка), перпендикулярной к ее плоскости, и направлением на точку, где определяется поле;
Eθ и Еφ – тангенциальные составляющие вектора напряженности электрического поля в плоскости, параллельной оси вибратора, и в, плоскости, перпендикулярной оси вибратора;
Hθ и Hφ – соответствующие составляющие вектора напряженности